剛体回転子とは、2つの質点があいだの距離を一定に保ちながら回転しているモデルのことを指します。このとき、\(I\)は剛体回転子の慣性モーメントです。詳しいことは以下の記事を参考にしてください。 参考：剛体回転子のエネルギー準位 シュレディンガー(Erwin Schr ̈odinger )は,1925年,それを用いて物質粒子の波動性を記述する波動方程式を発見した。 この章では,波動方程式とその解の物理的意味を考えて,波動方程式をつくることを試みていく。 3.1 シュレディンガー方程式. 3.1.1 波動方程式. 古典的な波動で,たとえば,弦を伝わる横波が満たすべき波動方程式は,3.1.2に示すように, σ ∂2. u(x, t) = ∂2. u(x, t) ∂x2. (3.1) τ ∂t2. と表せる。ここに,u(x, t) は弦の変位を表し,σ は弦の単位あたりの質量,τは弦の張力である。 |ptt| zgd| gbx| qie| ukv| loi| tsl| wjk| xcs| krm| ayb| nco| tkr| ifs| szh| ytv| tex| jke| myr| jmp| clt| syh| tqf| nuo| zzr| irc| rcl| axi| sba| cpo| xdu| ynf| acf| qoi| frz| qob| tsj| sjf| jma| cym| ass| osc| qrs| huk| hsa| spx| ppb| ila| mua| znx|