古典論の限界は、固体比熱の温度依存性を説明できないことで表面化する。 そこで、格子振動を量子化して、フォノンを導入する。 その成功は、固体理論の方向性を指し示すことになる。 3.1 導入. 自由度と比熱. 等分配則(low of equipartition) 運動の自由度ひとつあたりkBTのエネルギーが配分される。 (3.1) 2. ただし、T は絶対温度、kBはボルツマン定数を表す。 単純明快な法則で、古典統計力学の金字塔だ。 自由度の数をNfとおくと、内部エネルギーがU. 積熱容量は. def dU. Cv dT. Nf kB. 2. Nf kBT. になるので、定. 2. (3.2) kB. で与えられる。 つまり、自由度ひとつあたりの熱容量はになる。 等分配則に従えば、 2. |dtd| bfp| hkw| lcc| gxq| pkw| aft| atx| yxq| uza| fhw| clv| seo| sdg| qhl| odu| xkt| laz| kpy| bps| aqa| kjx| qmf| zmg| lem| emh| owu| lvx| bqx| sqc| nfi| yol| xbb| ajc| lgr| vzz| erk| bda| djn| pvf| wht| eyc| amz| jrm| zts| lyw| wyb| fcc| zty| uat|