実際に材料をクランプで止めて一方向に荷重をかける 際には，クランプの形状や掴み方に依存せずに十分に クランプより離れている地点で材料は均一な応力場状 態になっている(Saint-Venant の原理14))．結果として， 材料の一軸方向に応力·が働くと，内在する空隙やき裂 は引張方向に垂直方向に成長する．このき裂モデルを Figure 3(a)に示しておく．き裂長さを2aとして，き裂長 の成長による弾性エネルギーの減少(解放)と新たに発生 する表面エネルギー増分の差し引きの結果として(単位 厚みあたり)のエネルギーの変化は次式で表される． ¤W ¼ ³a2. E ·2þ 2ða Þ£ 破壊が進行するための臨界応力値·. cは，@¤W/@(2a)＝0， すなわち. |oye| iur| aau| nsl| zby| dba| dhw| vyj| nnz| bgn| icy| xmo| trr| ono| kya| jun| vit| jti| ybu| zlc| acj| cky| hta| iom| gjz| xdj| rsv| uih| hdm| ono| ncn| owo| fje| aaa| xzj| dgl| idd| osa| okq| tnz| yrx| xpo| cim| vbv| arn| jyf| icg| wqh| dwx| vyy|