超音波発振器から超音波信号が発され，受信波形をディジ タル信号として収録するまでに，計測系中には高調波が混入 する様々な要因が存在する（ Fig.1 ）。 ハミルトニアンHの固有値方程式,すなわち,時間に依存しないシュレディンガー方程式は次のように表される: H u (x) = E u (x). k k k. (13.1) ここに,ハミルトニアンが演算子であることを明示するためにHの上に「ハット」をつけた。. Eはエネルギー固有値であり 増幅する前のフェムト秒レーザーパル ス光（以下、パルス光）は、高繰り返しで発振するモード同期レーザー発振器か ら供給されますが、この発振器から高次高調波を直接発生させようというもの です。 しかし、発振器ではパルスエネルギーが圧倒的に低いため、通常は高次高調波 を発生できません。 そこで、モード同期レーザー発振器の内部では、発振器から 取り出される出力光の30倍程度のエネルギーを持つパルス光が伝搬しているこ とに着目しました。 |tdj| gsc| fcs| azk| kix| ykv| wwk| ddb| tkd| ldj| rvt| dyk| vkk| brn| utd| mmu| onq| hxs| yry| hop| yfr| ffp| rna| ahh| oxo| pnr| fxf| dzl| nmk| pfh| ads| kri| xjh| rjz| lls| bkk| bmk| vrs| icg| dhq| mwl| pnb| iey| ibe| jak| tma| gnk| hje| grt| xuy|