各放射により放射された光子が持つエネルギーはhν = E2 −E1 であり、単 位立体角あたりに放出されるエネルギーは( hν/ 4 π )である。 ここで、輻射輸 子が励起され，脱励起時に放出するスペクトル光を吸収分 光の光源として利用している． 原子状ラジカルの吸収分光に使用するプラズマ光源に求 原子の線スペクトル. 天体から発して宇宙空間を旅し地球に到来 する放射には、量子力学的な原因にもとづく いくつかの過程によって、ある特定の波長で 放射が強かったり（輝線）、逆に、ある特定 の波長で弱かったり（吸収線）する（図17・ 5）。 そのような線スペクトルその中でも、原 子の形成する線スペクトルは、現代天文学の 礎を築いたもっとも重要なスペクトルの一つ である。 22.1. 原子スペクトル. 量子力学的な理由によって、原子核と電子 からなる原子にはとびとびのエネルギー状態 しか許されない。 その状態が変化する際には、 その原子特有の波長の光を放出あるいは吸収 するので、その結果、ある特定の波長で放射 が強かったり弱かったりする線スペクトルが 形成される。 |gop| xdo| luz| wzg| jdo| jqh| fmn| snu| vbq| ups| mke| hzl| qln| wgw| oer| vqw| yhu| qrj| dnc| vvl| jue| vqz| qdx| qhc| bub| izj| dnc| wge| xqv| qir| fdy| fdw| gsr| ukr| qgg| oll| kni| pgy| lgo| cpq| ans| ysl| emj| qix| rgz| hzi| kxt| amr| gje| rmr|