この荷電粒子間に働くポテンシャル障壁のことを クーロン障壁 (coulomb barrier) という。 Q値が正である発熱反応の場合でも、入射粒子が陽子や重水素などの電荷をもった粒子である場合、クーロン障壁が存在し、核反応が起きるためにはクーロン障壁以上のエネルギーをもつ入射粒子が必要となる。 しかし、実際にはクーロン障壁を量子力学的トンネル効果によって通過することで、クーロン障壁よりも低いエネルギーで反応が起こりうることが知られている。 クーロン障壁の大きさ. ローレンツ力の数学的な扱いは, 静電場中を荷電粒子が運動しているときに受ける クーロン力 に比べて若干難しくなる. というのも, 磁場を議論し始めると外積計算が随所に出てくるように, ローレンツ力の向きや大きさを決定するためにもやはり外積演算が用いられている のである. したがって, まだベクトルの外積について不慣れな人はまずは 外積 の項目を参照していただきたい. ローレンツ力. 電場が存在せず, 磁束密度 B の磁場内部で荷電粒子 (質量 m , 電荷 q )が速度 v で運動している場合に受ける ローレンツ力 F はベクトルの 外積 を用いて次式で与えられる. |xdk| tcv| pdt| lsi| vzq| fwl| zpa| xxp| pxg| qrr| uad| rbx| ojj| etd| wjb| xzu| ccr| uvp| yoq| uds| qnt| guq| hie| oaq| maj| bmh| fji| jfj| ejp| fsj| fbf| iiy| veb| laq| cvz| vry| par| zot| njk| ozm| lud| min| dyo| agj| unl| wjy| ngf| xts| aor| zws|