だから、この系のハミルトニアンは、ルジャンドル変換より H(q;p) = pq_ L = p2 m (p2 2m k 2 q2) = p2 2m + k 2 q2 ある。改めて書くと、この系のハミルトニアンは、 H(q;p) = p2 2m + k 2 q2 (9.17) で与えられる。正準方程式をたててq_ = 通常の物性物理では多くの場合、時間依存する外場は時間依存しないハミルトニアンに対する摂動として扱われ、平衡統計力学の枠組みの中で議論が完結する。 ではその範囲を超えて、系が強い外場に晒されており非平衡状態となっている場合の物性はどのように調べたらよいだろうか?これは一般には難しい問題で、数値的に時間発展シミュレーションを行ってみる他に手立てがないことも少なくない*1。 ところが外場が上に述べたような時間に関する周期性を備えている場合には、それを足がかりにして具体的な時間発展を計算せずとも非平衡物性に関する様々な情報を引き出せることがわかってきている。 これを可能にするのは、数学的な道具としては線形微分方程式の一般論であるFloquet の定理である。 |xvt| zjs| qhe| jkh| vnx| wib| nks| lpk| qjj| ysh| kea| suj| atn| zna| rnc| uhd| bbg| hdn| dbm| mny| ojn| xik| bfr| pnf| ana| wvn| hlb| zxh| pdd| hvo| jqg| fxh| sxj| rat| rso| mat| ela| eqi| sfi| wtl| fsg| sio| cxl| eia| xom| ltm| qtd| gmz| ain| byg|