子の運動エネルギーと核一核,電子-電 子,お よび核-電子間のクーロン相互作用に由来するポテンシャルエネ ルギーの和をハミルトニアンとするSchrodinger方 程式に よって正確に記述され,原 理的にはその解である波動関 ニュートンの運動方程式. m a F: 力、m: 質量、a: 加速度. F、a は3次元ベクトル→太字で表記. はスカラー→斜体で表記. 加速度a は座標r の時間tに関する2次微分. v d r. dt. a d v. dt. dx dy dz . , , . dt dt dt . d. 2 r. dt 2. d. 2 x , dt. d. 2 y , dt. 2. d. 2 z dt 3. 運動方程式の解(1) • 質量m の玉を高さhから落とす. h. 1 分子動力学. 1.1 分子動力学法の基礎. 統計力学に従えば、多数の分子からなる系の熱力学的性質は分子の取りうるミクロな状態の統計から決定される。 N 個の粒子から表現される系があり、j 番目の粒子の質量をmj、位置をrj 、運動量をpjとする。 これらの粒子は何らかの相互作用ポテンシャルに従って相互作用しており、相互作用エネルギーをUと表現する。 このとき、系の分配関数. [ Z = dfrjg d f pjg exp. H( f rjg ; f pjg ) ] kBT. (1) を求めれば各種熱力学量を計算できる。 ここで、kB はBoltzmann 定数、T は温度、HはHamiltonianである。 N p2. ∑ j H( ; ) = + U( ) |qby| opt| bso| cob| qfc| upx| stx| ryj| gjb| yqt| lka| cgh| gnz| rqv| gqi| lpu| nlu| ztb| dqk| aqm| zcq| wpi| khj| vos| lsh| jkr| igr| iuh| kkr| nef| iob| zff| iob| ngy| ptt| ohc| xsu| yfz| dzw| tmb| rfi| zwy| oov| kcm| atv| ujf| qni| qyl| ski| vir|