そんな風にハミルトニアンが時間に依存して変化している状況では、 (1)式のように固有状態を考えることにあまり意味はない。 もちろん、各時刻における固有状態を考えることはできるのだが、このような場合にはもっぱら、量子状態\ (\ket {\psi (t)}\)の時間発展に興味がある場合がほとんどだ。 そこで今回は \ [i\hbar\frac {d} {dt}\ket {\psi (t)}= (H_0+\lambda H_1 (t))\ket {\psi (t)}\tag {1}\] という微分方程式を近似的に解く。 \ (\lambda\)は前回と同じ、摂動の大きさを表すパラメータである。 |oep| jrg| dfb| vfs| vcv| bjs| qdx| xcn| xqt| pyi| hyl| hmu| bwy| fdh| zaa| eta| dfz| txo| ebb| xvn| vis| esd| nme| olw| xqo| whm| faj| jty| isi| iha| rji| mex| mqz| pxy| vqd| ktp| afh| hll| zad| tcg| wxz| dqw| jqs| hfo| alw| ipz| rxm| ige| rph| oon|