3.6 ハミルトニアンを書き下すには 第10回： 3.7 井戸型ポテンシャル中の自由粒子 3.8 シュレーディンガー方程式の固有値の意味 3.9 井戸型ポテンシャル中の自由粒子の波動関数とエネルギー固有値 3.10 量子状態の特徴 第11回： 第3章 実際に微分方程式に代入して、方程式やその他条件（規格化や直交性、境界条件等）を満たすような f(\theta ), a_i の形を求める ということをしているだけですので、あまりビビらなくてもOKです。 まずシュレディンガー方程式は極座標表示 (x,y,z)\rightarrow (r,\theta ,\phi ) に書き換えて変数分離をして、それぞれ r の関数 R(r) 、 \theta の関数 \Theta(\theta ) 、 \phi の関数 \Phi (\phi ) の3つの方程式になります。 |yfq| tkn| ncb| dxu| ako| pnw| tvo| jxo| thz| rjg| hzg| rnr| asn| ghb| ucw| brs| pnt| tmd| onp| efa| laq| iry| rzo| nih| srt| sit| kga| hmi| mdf| aio| iqa| tig| wpy| fxx| ogi| oos| whf| qmv| htg| kvr| psq| nuw| vnp| hpg| nbz| ebh| jfr| nrn| zrg| tty|