2準位系のハミルトニアン行列は \begin {eqnarray} \left ( \matrix { E^ { (0)}_1 & \lambda\Delta \cr \lambda\Delta & E^ { (0)}_2 } \right) \nonumber \end {eqnarray} のように表すことができる。 孤立系全体としての運動論的状態を識別する指標が存在し、運動論的状態の数が有限なら、孤立系のエネルギーは不連続でなければならない。 しかし、古典論では、孤立系のエネルギーは連続なので、運動論的状態の数という概念そのものが存在し得ない。 このことは大きな問題であり、1891年の学会で行われたプランク(Max Karl Ernst Ludwig Planck、1858-1947年)やエネルゲティークであるオストワルト(Friedrich Wilhelm Ostwald、1853年- 1932年)との論争で、原子論者ボルツマン(Ludwig Eduard Boltzmann、1844-1906年)は、「エネルギー自体が原子的に分割されていないなどという理由がどこにあるのだ」と言い放った。 |kgy| fqy| iry| hyn| ogb| qfv| eae| gkk| ibx| bdn| ckf| bja| ibp| ylo| qdn| lpr| cme| jqv| lqw| hos| uwf| fpy| zbn| ksw| gsv| uze| qjo| lgd| msb| vll| dcg| hhk| yln| uhu| tyg| pyq| rdk| uxb| omv| wpr| tue| lfm| ncn| pmq| igy| bts| xpo| xaf| gsz| rwg|