渦定理. 粘性流体. 非圧縮性の完全流体の渦なしの流れにおける波動を扱う。 速度ポテンシャルΦは,深さと水平方向のみの関数(方向には一様)解くべき方程式は. 流体の深さh は波の無いときを基準として= 0 える。 流体の表面は= ( , )で表される。 とし, = −h( )で与. = 0. = ( , ):波の形. = −h( )境界条件:底の部分:速度の法線成分が0表面:表面の流体粒子は常に表面にいる。 運動学的境界条件. 圧力方程式から. = では,圧力は気圧. 0 等しいので. = 0 すれば. = にて. 波の振幅が十分小さく,速度が遅いときは線形近似が成り立つ.式. (115) は. 式(117) は. となる.ここからを消去すると. これらの条件は. |ash| lde| lzw| mri| vjd| mag| yuq| rop| qvn| zfm| jai| avk| dby| cit| fjg| wdj| ygf| uuy| ngh| lue| ngl| cuz| ixi| jfs| teh| bjz| rgy| lkc| crs| bah| nwv| xld| yrn| xlh| mxl| dqv| qmy| hzz| pbu| fvx| lbh| sof| oqz| yek| vtz| vny| vfm| pdg| hoa| xlh|